时间称为扩散时间。

中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法

换而言之。

中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。

等到了这一步。

一个至关重要的概念便出现了。

这也是一个在量子力学与流体力学、以及电动力学中都广泛出现的概念：

流密度，jpv。

所谓流密度，指的是可以用来描述系统内物理量变化的一个量。

从它的样子就可以看出它的意思：

密度乘以速度。

密度代表着微元，而速度是与系统边界相垂直的，这表示着离开或者进入系统的微元。

在核工程中。

取中子密度为n，则有中子通量密度，也是中子流密度中子nv中子/(2s)。

也就是每秒经过单位面积的中子数量。

既然中子通量密度可以衡量体系内中子水平的变化情况，再结合到宏观截面Σ具有反应概率的物理意义，所以就可以定义核反应率r中子rΣ中子/(3s)。

这代表着发生核反应的概率，也就是平均单位体积内单位时间内反应掉多少个中子。

这个概念非常简单，也非常好理解。

徐云指出的地方，便是两个步骤中中子密度的对比差值出现了异常。

依旧是举个不太准确但比较好懂的例子来描述这个情况：

假设你叫李子明，在一所小学的三年二班读书。

你的班级在教学楼的三层，整栋教学楼相同的教室有几十间，并且一层只有一个入口。

那么所有人去班级的步骤肯定都是这样的：

先通过一层入口，沿着楼梯走到各自楼层，然后再进入自己班级。

某段时间内。

进入三年二班这间教室的人数，肯定要远小于从一层进入教学楼的总人数。

换而言之。

二者的比例不说是几比几吧，肯定是要小于或者说远小于1的——一个班级按照50个人算，走进教学楼的最少有数百号人。

但诺里斯·布拉德伯里计算出的这个框架却不一样。

它显示的比值是大于1，就相当于走进班级的人要比走进教学楼的人多，那么这显然就是哪里出问题了。

“加入一个稳态情况/t0，那么就有d2(r)dr22rd(r)dr(r)l20”

“引入菲克定律。所以以中子通量密度(r，t)为待求函数，改写连续性方程为1/v/tsΣad24”

写到这里。

陆光达的笔尖忽然便是一用力，生生在算纸上戳破了一个洞。

但平日里无比节俭的陆光达这次却没有露出丝毫心疼的表情，而是死死的盯着自己计算出来的这道公式。

这个公式第一眼看起来可能有些陌生。

但如果把最后4的4给去掉，想必许多聪明的同学便认出来了。

没错！

这便是一切核工程的，整个核工程物理最重要的方程之一

中子扩散方程。

它描述了中子通量密度分布的变化情况，并且在空间上是一个二阶微分方程，在某些情况下能够变成赫姆霍兹方程作出波动解。

同时它在时间上是个一阶微分方程，可以得到时间上的单调发展情况。

一般来说。

对于任何一个完整的框架，你都可以从中反推出这道公式的正确表达式。

但是

眼下陆光达推出的结果，却多出了一个4！

微分方程多个4，这个概念再解释就要被喷水文了。

总而言之。